На самом деле постоянные экранирования довольно сильно зависят от атомного номера. Для К-оболочки они меняются от 2,125 для натрия до 3,692 при Z = 48, затем уменьшаются и достигают значения -0,179 для урана. Для L-оболочки зависимость еще сильнее.
Будут ли проходить лучи через железную фольгу если установлена трубка с железным анодом? Наблюдается ли поглощение излучения как в оптическом диапазоне на атомарных веществах?
Мне кажется, уважаемый лектор путает индексы в оболочке. Поскольку самой длинноволновой линией K-серии является линия К-альфа. Кажется так было заведено? Длинна воны К-бэтта линии меньше, К-гамма еще меньше. Интенсивности линий в ряду К-альфа, К-бэтта убывают, так как вероятность переходов электронов с L-оболочки на K-оболочку больше, чем с более удаленных оболочек М и N. Поправьте...
Я, конечно, не специализируюсь на физике атома, но: с ваших же слов, K-альфа имеет большую длину волны, чем K-бетта. Следовательно К-альфа линии имеют меньшую интенсивность, в сравнении с линиями К-бетта. Интенсивность пропорциональна квадрату энергии, а энергия обратно пропорциональна длине волны.
@@saintsuigintoufag8743 все могло бы быть так, как вы говорите, если бы все переходы были равновероятны. Но, поскольку, переход серии К-альфа более вероятен, то число таких фотонов больше, соответственно, и больше интенсивность, приходящаяся на данную длину волны. Другим словом, интенсивность определяется не только энергией фотона, но и их количеством.
Есть еще явление рентгеновской флуоресценции. Когда рентгеновское излучение, попадая в вещество, вызывает фотоэмиссию в атомах этого вещества. При этом эмиссия происходит с остовной, близкой к ядру оболочки атома. Получаем возбужденный ион с вакансией в остовном уровне. Один из путей снятия возбуждения - это излучательная релаксация, когда электрон с более высокой по энергии оболочки переходит на эту вакансию. При этом испускается квант флуоресцентного характеристического излучения. Именно его регистрирует спектрометр. То есть светим на образец рентгеном - получаем тоже рентген, только с энергией пониже (правило Стокса), который несет информацию о составе. В вашем случае пришлось бы помещать образец в вакуум всякий раз, что не очень удобно. Однако, описанный вами принцип используется в EDX приставках к электронным микроскопам. Там уже конструктивно есть и вакуум и электронный пучок, падающий на образец, осталось добавить только детектор рентгеновского излучения. Детектор там чаще энергодисперсионный, который в силу своей конструкции выдает сразу спектр излучения, без кристаллов-анализаторов.
Мои выходные начинаются с просмотра таких роликов. Огромное спасибо авторам
Спасибо, отец!
Какой же он тебе отец, вы же не родственники, ты бы хоть "отчим" написал.....
На самом деле постоянные экранирования довольно сильно зависят от атомного номера. Для К-оболочки они меняются от 2,125 для натрия до 3,692 при Z = 48, затем уменьшаются и достигают значения -0,179 для урана. Для L-оболочки зависимость еще сильнее.
Будут ли проходить лучи через железную фольгу если установлена трубка с железным анодом? Наблюдается ли поглощение излучения как в оптическом диапазоне на атомарных веществах?
Энергия поглощения имеет знак минус , в данном случае энергия электронов поглощается антикатодом .
Мне кажется, уважаемый лектор путает индексы в оболочке. Поскольку самой длинноволновой линией K-серии является линия К-альфа. Кажется так было заведено? Длинна воны К-бэтта линии меньше, К-гамма еще меньше. Интенсивности линий в ряду К-альфа, К-бэтта убывают, так как вероятность переходов электронов с L-оболочки на K-оболочку больше, чем с более удаленных оболочек М и N. Поправьте...
Я, конечно, не специализируюсь на физике атома, но: с ваших же слов, K-альфа имеет большую длину волны, чем K-бетта. Следовательно К-альфа линии имеют меньшую интенсивность, в сравнении с линиями К-бетта. Интенсивность пропорциональна квадрату энергии, а энергия обратно пропорциональна длине волны.
@@saintsuigintoufag8743 все могло бы быть так, как вы говорите, если бы все переходы были равновероятны. Но, поскольку, переход серии К-альфа более вероятен, то число таких фотонов больше, соответственно, и больше интенсивность, приходящаяся на данную длину волны. Другим словом, интенсивность определяется не только энергией фотона, но и их количеством.
Друзя обясните что это theta/0 и imp/s от куда эти цифры 1000,2000,
Тета - угол наклона датчика. 0 - это не 0, а градус. Imp/s - импульсы в секунду
Выходит вот по какому принципу работают рентгеновские стилл-спектрометры. Анализируемый образец металла в них и есть "антикатод"...
Есть еще явление рентгеновской флуоресценции. Когда рентгеновское излучение, попадая в вещество, вызывает фотоэмиссию в атомах этого вещества. При этом эмиссия происходит с остовной, близкой к ядру оболочки атома. Получаем возбужденный ион с вакансией в остовном уровне. Один из путей снятия возбуждения - это излучательная релаксация, когда электрон с более высокой по энергии оболочки переходит на эту вакансию. При этом испускается квант флуоресцентного характеристического излучения. Именно его регистрирует спектрометр. То есть светим на образец рентгеном - получаем тоже рентген, только с энергией пониже (правило Стокса), который несет информацию о составе.
В вашем случае пришлось бы помещать образец в вакуум всякий раз, что не очень удобно. Однако, описанный вами принцип используется в EDX приставках к электронным микроскопам. Там уже конструктивно есть и вакуум и электронный пучок, падающий на образец, осталось добавить только детектор рентгеновского излучения. Детектор там чаще энергодисперсионный, который в силу своей конструкции выдает сразу спектр излучения, без кристаллов-анализаторов.
Уважаемые зрители! Если Вы хотите узнать сущность закона Мозли, зайдите на сайт "Новая физика Тимофеева" (Google).
Анатолий Тимофеев профессор тимофеев = профессор рыбников?
Уважаемые зрители! Если Вы хотите узнать сущность закона Мозли, зайдите на блог "Новая физика Тимофеева" (Google).